Тёмные тени и слабые гравитационные сигналы: проверка гипотезы в чёрных дырах
![Тень аккреционного потока, окружающего [latex]F(R)[/latex]-EH горизонт событий, сжимается и её фотонное кольцо сужается при увеличении параметра заряда, а возрастание угла наблюдения приводит к вертикальному сжатию тени и усилению асимметрии яркости, что согласуется с геометрией проекции, описанной уравнением (36).](https://arxiv.org/html/2602.22930v1/2602.22930v1/said_shadow.png)
Новое исследование углубляется в связь между слабой гравитационной гипотезой и структурой чёрных дыр в расширенных моделях гравитации, используя гравитационное линзирование и термодинамический анализ.
![Отношение энергии «голой» струны к параметру смещения ρ демонстрирует зависимость в эпоху, доминируемую материей, при [latex]\lambda = 2[/latex], что подтверждается решением [latex]A_3[/latex] при [latex]\eta = 0[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.22396v1/2602.22396v1/figure10.png)

![Анализ объединенных данных DESI, SDSS, CC и SNIa, дополненных наблюдениями CMB, позволил уточнить значения ключевых космологических параметров - α, [latex] \Omega_{m,0} [/latex] и [latex] H_0 [/latex] - с 68% и 95% уровнями достоверности, демонстрируя возможность сужения неопределенностей в оценке скорости расширения Вселенной, выражаемой в [latex] \rm km~s^{-1}~Mpc^{-1} [/latex].](https://arxiv.org/html/2602.22840v1/2602.22840v1/x1.png)
![Прогнозирование маргинализированных апостериорных распределений параметров ΛCDM и аксионов, при фиксированном [latex]m_a = 10^{-{25}}\,\mathrm{eV}[/latex], на основе функции размера пустот, измеренной в смоделированных обзорах, подобных eBOSS (серый), DESI (красный) и Euclid (синий), демонстрирует возможность как ограничения параметров ΛCDM, так и выявления систематической ошибки при неверном моделировании аксионов, а также установку верхнего предела на плотность аксионов в случае их отсутствия и, наконец, потенциал для обнаружения аксионов при их включении в космологическую модель, при использовании априорных данных CMB, полученных из будущих наблюдений Simons Observatory.](https://arxiv.org/html/2602.22990v1/2602.22990v1/figs_final_26_02_25/VSF_samples_m25_with_m25.png)


![Ядро отклика скаларона, определяемое как [latex]\mathcal{R}\_{s}(k,z)=k^{2}/[k^{2}+k\_{\rm trans}^{2}(z)][/latex], где [latex]k\_{\rm trans}(z)\sim eq a\,M\_{\rm eff}(z)[/latex] зависит от эффективной массы, демонстрирует шкалу, на которой становятся активными модификации, опосредованные скалароном, обеспечивая теоретическую связь между сектором эффективной массы и наблюдаемыми зависимостями от масштаба в квазистатическом режиме.](https://arxiv.org/html/2602.21774v1/3.png)