Рентгеновский взгляд на сверхбыстрые выбросы черной дыры MAXI J1810-222

Новое исследование с высоким разрешением раскрывает детали ультрабыстрого потока вещества, исходящего из рентгеновской двойной системы MAXI J1810-222, проливая свет на процессы, происходящие вблизи черных дыр.
![Для исследования систем, подобных S251112cm, построены зависимости первичной и вторичной масс [latex]m_1[/latex] и [latex]m_2[/latex] от массы чирпа [latex]\mathcal{M}[/latex] в диапазоне [0.10, 0.87] [latex]M_{\odot}[/latex], при этом принята конвенция [latex]m_1 \geqslant m_2[/latex], определяющая отношение масс [latex]q = m_2/m_1 \leqslant 1.0[/latex], и введены ограничения для масс компонентов ([latex]m_1, m_2 \leqslant 0.2 M_{\odot}[/latex]) и отношения масс ([latex]q \leqslant 0.1[/latex]), обусловленные пределами используемых баз шаблонов волновых форм, что позволяет оценить вероятность обнаружения объектов в диапазоне 1-3 [latex]M_{\odot}[/latex] с вероятностью всего 0.08.](https://arxiv.org/html/2603.17009v1/x1.png)

![Исследование ограничений на параметры, полученных в рамках моделей ΛCDM и [latex]w_0w_a[/latex]CDM, выявляет взаимосвязь между корреляционными параметрами ([latex]A_C[/latex], [latex]\gamma_C[/latex]) и внутренним разбросом ([latex]\sigma_{cal}[/latex], [latex]\sigma_{cos}[/latex]) при калибровке и определении космологических параметров, демонстрируя сложность точного определения космологических моделей.](https://arxiv.org/html/2603.17500v1/CPL_combo_corner.png)
![Параметр Bag [latex]B(n)[/latex] демонстрирует зависимость от плотности барионного числа [latex]n[/latex], указывая на то, как этот параметр изменяется в соответствии с концентрацией барионов.](https://arxiv.org/html/2603.12907v1/x2.png)
![В рассматриваемых моделях, аннигиляция темной материи приводит к образованию пары скалярных частиц с барионным и лептонным числами [latex]\chi\chi\rightarrow\phi\_{i,j}\,\bar{\phi}\_{i,j}[/latex], после чего эти скаляры распадаются в соответствии со схемами, представленными для случаев с [latex]B=L=1[/latex] и [latex]B=L=3[/latex].](https://arxiv.org/html/2603.12314v1/x2.png)
![Локальное возмущение пространства-времени, вызванное гауссовым импульсом фантомного поля с амплитудой [latex]A=0.1\tilde{M}[/latex] и шириной [latex]\sigma=\tilde{M}[/latex], центрированным в точке [latex]r_0=10\tilde{M}[/latex], проявляется в начальных профилях [latex]e^{\alpha}[/latex], [latex]e^{\beta}[/latex] и [latex]v_{char}[/latex], демонстрируя незначительное отклонение от плоского пространства-времени.](https://arxiv.org/html/2603.13210v1/initprofile.png)
![Исследование демонстрирует, что перспективные гравитационно-волновые детекторы, такие как TJ, LGWA и ET, способны регистрировать сигналы от промежуточных чёрных дыр [latex]10^{2}\!+\!10^{2}M\_{\odot}[/latex] до [latex]10^{5}\!+\!10^{5}\,M\_{\odot}[/latex] на космологических расстояниях ([latex]z=1[/latex]), при этом сигналы, предшествующие слиянию, могут быть обнаружены за недели и даже годы до самого события, что открывает новые возможности для изучения динамики слияния чёрных дыр.](https://arxiv.org/html/2603.13080v1/x1.png)

![Эволюция эффективного уравнения состояния [latex]w_{eff}[/latex] в данной модели (ODF) сопоставляется с таковой в стандартной ΛCDM-модели и модели тёмной энергии в CPL-параметризации, при этом параметры установлены на значения, наилучшим образом соответствующие данным BAO + CMB для ΛCDM, с учётом неопределённостей в [latex]1\sigma[/latex].](https://arxiv.org/html/2603.12321v1/x1.png)