Магнитные поля Вселенной и гравитационные волны: новый взгляд на раннюю Вселенную
![В рамках модели инвариантных относительно масштаба аксионов, вычисленные значения напряженности магнитного поля [latex]B_0(\lambda_0)[/latex], генерируемого аксион-посредством ФПТ, согласуются с наблюдениями блазаров, представленными данными MAGIC/Fermi-LAT и H.E.S.S./Fermi-LAT, при условии спиральной или не-спиральной эволюции, при этом соответствующие гравитационно-волновые сигналы с отношением сигнал/шум больше 10 могут быть зарегистрированы различными детекторами в областях, обозначенных цветными пунктирными линиями и стрелками, что указывает на связь между аксионами, ФПТ и наблюдаемыми астрофизическими явлениями.](https://arxiv.org/html/2604.20768v1/final_fa_g_blazar_nonhelical.png)
Исследование предлагает механизм формирования первичных магнитных полей и детектируемых гравитационных волн в эпоху фазового перехода, обусловленного аксион-подобными частицами.
![Ограничения, наложенные на параметры [latex]\sigma_8[/latex] и [latex]\alpha_{exp}[/latex], рассчитанные для выборки MTNG-DESI на различных минимальных масштабах, демонстрируют соответствие смоделированной космологии (обозначенной штриховыми линиями на гистограммах), при этом наилучшие соответствия для каждой выборки выделены цветными маркерами на двухмерных распределениях и штриховыми линиями на гистограммах.](https://arxiv.org/html/2604.19449v1/x15.png)
![Наблюдения сверхновых типа Ia (Pantheon+, Union3) и барионных акустических осцилляций DESI DR2, проведенные в рамках стандартной ΛCDM модели, демонстрируют согласованность, указывая на то, что современные оценки параметра плотности материи [latex]\Omega_{m,0}[/latex] пересекаются в пределах доверительных интервалов в [latex]1\sigma[/latex], что подтверждает надежность используемой космологической модели.](https://arxiv.org/html/2604.19393v1/x1.png)
![Исследование спектрального распределения энергии аккрецирующей чёрной дыры в гало с массой [latex]M_h \sim 10^8 \, M_{\odot}[/latex] при красном смещении [latex]z = 10.6[/latex], для чёрных дыр с массами [latex]10^4[/latex] и [latex]10^5 \, M_{\odot}[/latex], показывает, что при плотности окружающей среды от [latex]10^3[/latex] до [latex]10^5 \, \mathrm{cm}^{-3}[/latex], излучение может быть сопоставимо с излучением простого звёздного населения III с общей звёздной массой [latex]2.5 \times 10^5 \, M_{\odot}[/latex], при этом переизлученная составляющая, рассчитанная для линий He II [latex]\lambda 1640[/latex] и Hγ [latex]\lambda 4342[/latex], согласуется с наблюдаемыми данными, полученными с помощью JWST/NIRSpec, что указывает на сложность дифференциации между аккрецирующими чёрными дырами и звёздами на ранних этапах формирования галактик.](https://arxiv.org/html/2604.19075v1/redshifted_bh_sed_jwst.png)
![Частоты осцилляций протонейтронной звезды, в частности для мод [latex]f[/latex]- и [latex]g_{1}[/latex], эволюционируют во времени после вспышки сверхновой, демонстрируя зависимость от параметров самой звезды, что было установлено в ходе двухмерного моделирования в рамках эффективной общей теории относительности.](https://arxiv.org/html/2604.19557v1/x8.png)
![В рамках модели НДжЛ, при фиксированных значениях параметров [latex]\Lambda = 1.0[/latex], [latex]G = 8/\Lambda^2[/latex], [latex]\kappa = -{200}/\Lambda^5[/latex], [latex]\rho = 100/\Lambda^8[/latex] и [latex]m_0 = 10^{-4}[/latex], отклонение параметра [latex]\theta_D[/latex] от нуля приводит к отклонению траектории скачка от оси σ, вызывая локализованные изменения конфигурации псевдоскалярного поля [latex]\eta(r)[/latex] в стенке пузыря, что демонстрирует взаимосвязь между параметрами модели и конфигурацией скалярных полей.](https://arxiv.org/html/2604.19197v1/x12.png)

![Кандидаты в гравитационно линзированные звёзды демонстрируют меньшее покраснение в диапазонах [latex]\mathrm{F150W}-\mathrm{F277W}[/latex] по сравнению с большинством точечных источников из каталога GLIMPSE, имеющих схожие значения [latex]\mathrm{F150W}-\mathrm{F444W}[/latex], что объясняется плавным ростом их красного спектрального наклона в собственной системе отсчета, в отличие от резких разрывов Бальмера, характерных для галактик и звёздных скоплений.](https://arxiv.org/html/2604.18696v1/x6.png)
![Восстановление термодинамической величины [latex]P(z)[/latex] с использованием гауссовского процесса регрессии, примененного к различным ядрам - экспоненциальному и ядрам Матерна ([latex]\nu = 5/2, 7/2, 9/2[/latex]), демонстрирует, что выбор ядра оказывает существенное влияние на точность реконструкции, при этом комбинации данных CC32 + DESI DR2 + Pantheon+ и CC32 + DESI DR2 + Union3 позволяют оценить неопределенность реконструкции в пределах [latex]1\sigma[/latex].](https://arxiv.org/html/2604.18723v1/x3.png)